郎穆爾方程與B.E.T.方程的動力學方法推導
這一節,用動力學的方法,将吸附平衡看成吸附速度與脫附速度相等時的狀态,來推導出(chū)分子(zǐ)層吸附的郎穆爾方程(1)與多(duō)分子(zǐ)層吸附的B.E.T.方程(3)。
(一) 郎穆爾方程
與第二節一樣,假定固體表面是均勻的,對氣體分子(zǐ)隻作單分子(zǐ)層吸附。
吸附速度顯然與氣體的壓力成正比,也與吸附氣體分子(zǐ)的空着的表面積成正比。設氣體的壓力爲Þ,未吸附氣體分子(zǐ)的空着的表面積百分數爲θo,則吸附速度Ra爲
Ra﹦aÞθo (3.62)
其中a爲比例系數。
另一方面,脫附的速度必然一是與吸附的氣體分子(zǐ)所覆蓋的表面積的百分數θ成正比;二是與吸附的氣體分子(zǐ)中具備脫離表面逸向空間的能量的分子(zǐ)所占的分數成正比。設一sa爲脫離表面所需的zui低能量,即吸附熱εa,被吸附在表面的總分子(zǐ)數爲Na,其中能量超過一εa的分子(zǐ)數爲Na,則有
其中f爲比例系數,R爲玻(bō)爾滋蔓常數。因此脫附速度Rd爲
Rd﹦a′θeεdRT (3.63)
其中a′爲比例系數,θ萬惡哦覆蓋的比表面積百分數。
達到吸附平衡時,吸附速度應等于吸附速度,即Ra=Rd,所以
aÞθo﹦a′θeεdRT
空着的表面積百分數θo與覆蓋的表面積百分數θ之和應等于1,即
θo+ θ=1 (3.64)
代入(rù)上(shàng)式便得到郎穆爾單分子(zǐ)層吸附方程
bÞ
θ﹦ (3.47)
1+ bÞ
其中
a
b= e-6RT (3.65)
a′
由式(3.65)可(kě)見,b的表達式中的各因子(zǐ)的物理意義不(bú)如在統計熱力學推導中的明确。在引用了分子(zǐ)運動之後雖然可(kě)以對系數a和a′作進一步的描述,但對吸附熱εa仍未能作定量的描述,而要作到這一點則必須應用統計熱力學與量子(zǐ)化學的知識。
(二)B.E.T.方程
推導所采用的模型與前面第三節一樣,假定固體表面是均勻的,發生多(duō)層吸附。從第二層開始的吸附看成凝聚,所以它的吸附熱就是凝聚熱。
達到總的吸附平衡時,必定達到各層之間的逐級平衡:即在第零層(空白表面)上(shàng)吸附形成*層的速度等于由*層吸附形成第零層的吸附速度;在第(i-1)層上(shàng)吸附形成第i層的吸附速度等于有第i層吸附形成第(i-1)層的吸附速度。若設θi(i=0,1,2,……)爲第i吸附層占據總表面積的百分數,則根據逐級吸附平衡原理,以及第(一)小節已叙述過的方法,便有
a1θoÞ﹦a1θ1eε1/RT
a2θ1Þ﹦a2θ2eε2/RT
……………………
aiθi-1Þ﹦aiθieεi/RT
……………………
其中ai及ai(i=1,2,……)個表示由(i-1)層形成第i層時的吸附速度及從第i層形成第(i-1)層時的吸附速度式子(zǐ)中出(chū)現的比例系數,ε1爲*層的吸附熱,εi(i=2,3,……)爲第i層的吸附熱。根據模型的假定,有
εi=εl(i=2,3,…) (3.67)
εl爲凝聚熱。
上(shàng)式中C、x及y是一些新引入(rù)的符号,其所代表的物理意義由上(shàng)式中可(kě)看出(chū)。在上(shàng)式中,根據第二層以上(shàng)的吸附是凝聚的假設,合理地假定了
ai a
ai′ = a′ (i=2,3,…) (3.69)
由式(3.68)看出(chū)
y a1a′
C= x ﹦ a1′a e(εi-ε1)/RT (3.70)
各吸附層占表面積的總和應等于總的表面積,所以
n n
1=∑ θi=θ0(1+C∑ xi) (3.71)
I=0 i=1
這裏n是吸附的層數。
現在來計算總吸附量V。若Vm爲單分子(zǐ)層飽和和吸附量,則具有i層吸附的吸附層其吸附量爲Vm(iθi),所以,總吸附量爲
n n
V=Vm∑ iθi=VmCθ0∑ ixi
i=0 i=1
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